Chaîne de décomposition - Decay chain

En science nucléaire , la chaîne de désintégration fait référence à une série de désintégrations radioactives de différents produits de désintégration radioactive en tant que série séquentielle de transformations. Elle est également connue sous le nom de "cascade radioactive". La plupart des radio - isotopes ne se désintègrent pas directement vers un état stable, mais subissent plutôt une série de désintégrations jusqu'à ce qu'un isotope stable soit finalement atteint.

Les étapes de désintégration sont désignées par leur relation avec les étapes précédentes ou suivantes. Un isotope parent est un isotope qui se désintègre pour former un isotope fille . Un exemple de ceci est l'uranium (numéro atomique 92) se désintégrant en thorium (numéro atomique 90). L'isotope fille peut être stable ou il peut se désintégrer pour former lui-même un isotope fille. La fille d'un isotope fille est parfois appelée isotope petite - fille .

Le temps qu'il faut à un seul atome parent pour se désintégrer en un atome de son isotope fille peut varier considérablement, non seulement entre différentes paires parent-fille, mais aussi de manière aléatoire entre des paires identiques d'isotopes parent et fille. La désintégration de chaque atome se produit spontanément et la désintégration d'une population initiale d'atomes identiques au cours du temps t suit une distribution exponentielle décroissante, e −λt , où est appelée constante de désintégration . L'une des propriétés d'un isotope est sa demi-vie , le temps pendant lequel la moitié d'un nombre initial de radio-isotopes parents identiques se sont désintégrés en leurs filles, ce qui est inversement lié à λ. Des demi-vies ont été déterminées en laboratoire pour de nombreux radio-isotopes (ou radionucléides). Celles-ci peuvent aller de presque instantanées (moins de 10 −21 secondes) à plus de 10 19 ans.

Les étages intermédiaires émettent chacun la même quantité de radioactivité que le radio-isotope d'origine (c'est-à-dire qu'il existe une relation un à un entre le nombre de désintégrations dans les étages successifs) mais chaque étage libère une quantité d'énergie différente. Si et quand l'équilibre est atteint, chaque isotope fils successif est présent en proportion directe de sa demi-vie ; mais comme son activité est inversement proportionnelle à sa demi-vie, chaque nucléide de la chaîne de désintégration contribue finalement à autant de transformations individuelles que la tête de la chaîne, mais pas la même énergie. Par exemple, l'uranium-238 est faiblement radioactif, mais la pechblende , un minerai d'uranium, est 13 fois plus radioactif que l'uranium métal pur en raison du radium et d'autres isotopes fils qu'il contient. Non seulement les isotopes instables du radium sont d'importants émetteurs de radioactivité, mais en tant qu'étape suivante de la chaîne de désintégration, ils génèrent également du radon , un gaz radioactif lourd, inerte et naturel. Les roches contenant du thorium et/ou de l'uranium (comme certains granites) émettent du radon qui peut s'accumuler dans des endroits clos comme des sous-sols ou des mines souterraines.

Calcul de quantité avec la fonction Bateman pour 241 Pu

La quantité d'isotopes dans les chaînes de désintégration à un certain moment est calculée avec l' équation de Bateman .

Histoire

Tous les éléments et isotopes trouvés sur Terre, à l'exception de l'hydrogène, du deutérium, de l'hélium, de l'hélium-3, et peut-être des traces d'isotopes stables de lithium et de béryllium qui ont été créés dans le Big Bang , ont été créés par le processus s ou le Le processus r dans les étoiles, et pour que celles-ci fassent aujourd'hui partie de la Terre, doit avoir été créé il y a au plus 4,5 milliards d'années . Tous les éléments créés il y a plus de 4,5 milliards d'années sont appelés primordiaux , ce qui signifie qu'ils ont été générés par les processus stellaires de l'univers. Au moment où ils ont été créés, ceux qui étaient instables ont commencé à se décomposer immédiatement. Tous les isotopes qui ont des demi-vies inférieures à 100 millions d'années ont été réduits à2,8 × 10 −12 % ou moins des quantités originales créées et capturées par l'accrétion de la Terre ; ils sont en quantité infime aujourd'hui, ou se sont complètement décomposés. Il n'y a que deux autres méthodes pour créer des isotopes : artificiellement , à l'intérieur d'un réacteur artificiel (ou peut-être naturel ), ou par la désintégration d'une espèce isotopique parente, le processus connu sous le nom de chaîne de désintégration .

Les isotopes instables se désintègrent en leurs produits de filiation (qui peuvent parfois être encore plus instables) à une vitesse donnée ; finalement, souvent après une série de désintégrations, un isotope stable est atteint : il y a environ 200 isotopes stables dans l'univers. Dans les isotopes stables, les éléments légers ont généralement un rapport neutrons/protons dans leur noyau inférieur à celui des éléments plus lourds. Les éléments légers tels que l' hélium-4 ont un rapport neutron:proton proche de 1:1. Les éléments les plus lourds comme le plomb ont près de 1,5 neutrons par proton (par exemple 1,536 dans le plomb-208 ). Aucun nucléide plus lourd que le plomb 208 n'est stable; ces éléments plus lourds doivent perdre de la masse pour atteindre la stabilité, le plus souvent sous forme de désintégration alpha . L'autre méthode de désintégration courante pour les isotopes avec un rapport neutron/proton élevé (n/p) est la désintégration bêta , dans laquelle le nucléide change d'identité élémentaire tout en conservant la même masse et en abaissant son rapport n/p. Pour certains isotopes avec un rapport n/p relativement faible, il existe une désintégration bêta inverse , par laquelle un proton se transforme en neutron, se déplaçant ainsi vers un isotope stable ; cependant, comme la fission produit presque toujours des produits lourds en neutrons, l'émission de positons est relativement rare par rapport à l'émission d'électrons. Il existe de nombreuses chaînes de désintégration bêta relativement courtes, au moins deux (une désintégration bêta lourde et une désintégration légère de positons ) pour chaque poids discret jusqu'à environ 207 et certaines au-delà, mais pour les éléments de masse plus élevée (isotopes plus lourds que le plomb) il ne sont que quatre voies qui englobent toutes les chaînes de désintégration. C'est parce qu'il n'y a que deux méthodes principales de désintégration : le rayonnement alpha , qui réduit la masse de 4 unités de masse atomique (amu), et bêta, qui ne modifie pas du tout la masse atomique (juste le numéro atomique et le rapport p/n ). Les quatre chemins sont appelés 4n, 4n + 1, 4n + 2 et 4n + 3 ; le reste de la division de la masse atomique par quatre donne la chaîne que l'isotope utilisera pour se désintégrer. Il existe d'autres modes de désintégration, mais ils se produisent invariablement avec une probabilité plus faible que la désintégration alpha ou bêta. (Il ne faut pas supposer que ces chaînes n'ont pas de branches : le schéma ci-dessous montre quelques branches de chaînes, et en réalité il y en a beaucoup plus, car il y a beaucoup plus d'isotopes possibles que ce qui est montré dans le schéma.) Par exemple, le Le troisième atome de nihonium-278 synthétisé a subi six désintégrations alpha jusqu'au mendelevium-254 , suivies d'une capture d'électrons (une forme de désintégration bêta ) jusqu'au fermium-254 , puis d'une septième désintégration alpha jusqu'au californium-250 , sur laquelle il aurait suivi la chaîne 4n + 2 comme indiqué dans cet article. Cependant, les plus lourds superlourds nucléides synthétisés ne pas atteindre les quatre chaînes de désintégration, parce qu'ils atteignent un scissipares spontanément nucléide après quelques désintégrations alpha qui met fin à la chaîne: ce qui est arrivé aux deux premiers atomes de nihonium-278 synthétisé, ainsi que à tous les nucléides plus lourds produits.

Trois de ces chaînes ont un isotope (ou nucléide) à vie longue près du sommet; cet isotope à longue durée de vie est un goulot d'étranglement dans le processus à travers lequel la chaîne s'écoule très lentement et maintient la chaîne en dessous d'eux "vivante" avec le flux. Les trois nucléides à vie longue sont l'uranium-238 (demi-vie = 4,5 milliards d'années), l'uranium-235 (demi-vie = 700 millions d'années) et le thorium-232 (demi-vie = 14 milliards d'années). La quatrième chaîne n'a pas d'isotope de goulot d'étranglement aussi durable, donc presque tous les isotopes de cette chaîne se sont depuis longtemps désintégrés jusqu'à très près de la stabilité au fond. Près de la fin de cette chaîne se trouve le bismuth-209, qui a longtemps été considéré comme stable. Récemment, cependant, le bismuth-209 s'est avéré instable avec une demi-vie de 19 milliards de milliards d'années ; c'est la dernière étape avant le thallium-205 stable. Dans un passé lointain, à l'époque où le système solaire s'est formé, il y avait plus de types d'isotopes instables de poids élevé disponibles, et les quatre chaînes étaient plus longues avec des isotopes qui se sont depuis désintégrés. Aujourd'hui, nous avons fabriqué des isotopes éteints, qui reprennent leurs anciennes places : le plutonium 239, le combustible de la bombe nucléaire, comme exemple majeur a une demi-vie de « seulement » 24 500 ans, et se désintègre par émission alpha en uranium-235. En particulier, grâce à la production à grande échelle de neptunium-237, nous avons réussi à ressusciter la quatrième chaîne jusqu'alors éteinte. Les tableaux ci-dessous commencent donc les quatre chaînes de désintégration aux isotopes du californium avec des nombres de masse de 249 à 252.

Types de carie

Ce diagramme illustre les quatre chaînes de désintégration discutées dans le texte : thorium (4n, en bleu), neptunium (4n+1, en rose), radium (4n+2, en rouge) et actinium (4n+3, en vert).

Les quatre modes les plus courants de la désintégration radioactive sont: la désintégration alpha , désintégration bêta , la désintégration bêta inverse (considéré à la fois comme émission de positons et capture d'électrons ), et la transition isomérique . Parmi ces processus de désintégration, seule la désintégration alpha modifie le nombre de masse atomique ( A ) du noyau et le diminue toujours de quatre. Pour cette raison, presque toute désintégration se traduira par un noyau dont le nombre de masse atomique a le même résidu mod 4, divisant tous les nucléides en quatre chaînes. Les membres de toute chaîne de désintégration possible doivent être entièrement issus de l'une de ces classes. Les quatre chaînes produisent également de l' hélium-4 (les particules alpha sont des noyaux d'hélium-4).

Trois principales chaînes (ou familles) de désintégration sont observées dans la nature, communément appelées la série du thorium , la série du radium ou de l' uranium et la série de l' actinium , représentant trois de ces quatre classes, et se terminant par trois isotopes stables différents du plomb . Le nombre de masse de chaque isotope dans ces chaînes peut être représenté par A  = 4 n , A  = 4 n  + 2 et A = 4 n  + 3, respectivement. Les isotopes de départ à vie longue de ces trois isotopes, respectivement le thorium-232 , l' uranium-238 et l' uranium-235 , existent depuis la formation de la terre, ignorant les isotopes artificiels et leurs désintégrations depuis les années 1940.

En raison de la demi-vie relativement courte de son isotope de départ neptunium-237 (2,14 millions d'années), la quatrième chaîne, la série du neptunium avec A  = 4 n  + 1, est déjà éteinte dans la nature, à l'exception de l'étape finale limitant la vitesse , désintégration du bismuth-209 . Cependant, des traces de 237 Np et de ses produits de désintégration sont toujours présentes dans la nature, à la suite de la capture de neutrons dans le minerai d'uranium. L'isotope terminal de cette chaîne est maintenant connu pour être le thallium-205 . Certaines sources plus anciennes donnent l'isotope final comme le bismuth-209, mais il a été récemment découvert qu'il est très légèrement radioactif, avec une demi-vie de2,01 × 10 19  ans .

Il existe également des chaînes de désintégration non transuraniennes d'isotopes instables d'éléments légers, par exemple ceux du magnésium-28 et du chlore-39 . Sur Terre, la plupart des isotopes de départ de ces chaînes avant 1945 étaient générés par le rayonnement cosmique . Depuis 1945, les essais et l'utilisation d'armes nucléaires ont également libéré de nombreux produits de fission radioactifs . Presque tous ces isotopes se désintègrent par les modes de désintégration β ou β + , passant d'un élément à un autre sans changer la masse atomique. Ces derniers produits de filiation, étant plus proches de la stabilité, ont généralement des demi-vies plus longues jusqu'à ce qu'ils se désintègrent finalement en stabilité.

Chaînes de désintégration alpha des actinides

Actinides et produits de fission par demi-vie
Actinides par chaîne de désintégration
Plage de demi-vie ( a )
Produits de fission de 235 U par rendement
4 n 4 n +1 4 n +2 4 n +3
4,5 à 7 % 0,04-1,25 % <0,001 %
228 Ra 4–6 un 155 Euþ
244 cmƒ 241 Puƒ 250 Cf 227 Ac 10–29 un 90 Sr 85 kr 113m Cdþ
232 Uƒ 238 Puƒ 243 cmƒ 29-97 un 137 Cs 151 Smþ 121m Sn
248 Bk 249 Voirƒ 242m amƒ 141-351 un

Aucun produit de fission
n'a une demi-vie
comprise entre
100 et 210 ka ...

241 Amƒ 251 Cfƒ 430-900 un
226 Ra 247 Bk 1,3–1,6 ka
240 unités 229 ème 246 cmƒ 243 Amƒ 4,7 à 7,4 ka
245 cmƒ 250 cm 8,3 à 8,5 ka
239 Puƒ 24,1 ka
230 ème 231 Pa 32-76 ka
236 Npƒ 233 Uƒ 234 U 150-250 ka 99 Tc 126 Sn
248 cm 242 Pu 327-375 ka 79 Se
1,53 Ma 93 Zr
237 Npƒ 2,1 à 6,5 mA 135 Cs 107 pd
236 U 247 cmƒ 15–24 Ma 129 I
244 Pu 80 M

... ni au-delà de 15,7 Ma

232 Th 238 U 235 Uƒ№ 0,7–14,1 Ga

Légende des symboles en exposant
₡ a une section efficace de capture des neutrons thermiques de l'ordre de 8 à 50 granges
ƒ  isomère métastablefissile № principalement une matière radioactive naturelle (MRN) þ  poison neutronique (section efficace de capture des neutrons thermiques supérieure à 3 000 granges) † plage 4–97 a : Produit de fission à vie moyenne supérieur à 200 ka : Produit de fission à vie longue




Dans les quatre tableaux ci-dessous, les branches mineures de désintégration (avec une probabilité de branchement inférieure à 0,0001 %) sont omises. L'énergie libérée comprend l'énergie cinétique totale de toutes les particules émises ( électrons , particules alpha , quanta gamma , neutrinos , électrons Auger et rayons X ) et le noyau de recul, en supposant que le noyau d'origine était au repos. La lettre 'a' représente une année (du latin annus ).

Dans les tableaux ci-dessous (à l'exception du neptunium), les noms historiques des nucléides naturels sont également indiqués. Ces noms ont été utilisés au moment où les chaînes de désintégration ont été découvertes et étudiées pour la première fois. A partir de ces noms historiques, on peut localiser la chaîne particulière à laquelle appartient le nucléide et la remplacer par son nom moderne.

Les trois chaînes naturelles de désintégration des actinides alpha indiquées ci-dessous—thorium, uranium/radium (à partir de U-238) et actinium (à partir de U-235)—chacune se termine par son propre isotope de plomb spécifique (Pb-208, Pb-206, et Pb-2007 respectivement). Tous ces isotopes sont stables et sont également présents dans la nature sous forme de nucléides primordiaux , mais leurs quantités excédentaires par rapport au plomb-204 (qui n'a qu'une origine primordiale) peuvent être utilisées dans la technique de datation uranium-plomb pour dater les roches.

Série Thorium

Chaîne de décomposition Thorium.svg

La chaîne 4n du Th-232 est communément appelée "série du thorium" ou "cascade du thorium". Commençant par le thorium -232 naturel , cette série comprend les éléments suivants : actinium , bismuth , plomb , polonium , radium , radon et thallium . Tous sont présents, au moins de manière transitoire, dans tout échantillon naturel contenant du thorium, qu'il soit métallique, composé ou minéral. La série se termine par le plomb-208.

L'énergie totale libérée du thorium-232 au plomb-208, y compris l'énergie perdue pour les neutrinos , est de 42,6 MeV.

nucléide nom historique (court) nom historique (long) mode décroissance demi-vie
( a = année)
énergie libérée, MeV produit de décomposition
252 cf α 2,645 un 6.1181 248 cm
248 cm α 3,4 × 10 5 a 5.162 244 Pu
244 Pu α 8 × 10 7 un 4.589 240 U
240 U β - 14,1 heures .39 240 Np
240 Np β - 1.032 heures 2.2 240 unités
240 unités α 6561 un 5.1683 236 U
236 U Thoruranium α 2,3 × 10 7 a 4.494 232 ème
232 ème E Thorium α 1.405 × 10 10 a 4.081 228 Ra
228 Ra MsTh 1 Mésothorium 1 β - 5,75 un 0,046 228 Ac
228 Ac MSTh 2 Mésothorium 2 β - 6,25 heures 2.124 228 ème
228 ème RdTh Radiothorium α 1.9116 un 5.520 224 Ra
224 Ra Merci Thorium X α 3,6319 jours 5.789 220 Rn
220 Rn Tn Thoron,
émanation de thorium
α 55,6 s 6.404 216 Po
216 Po ThA Thorium A α 0,145 s 6.906 212 Pb
212 Pb ThB Thorium B β - 10,64 heures 0,570 212 Bi
212 Bi ThC Thorium C β 64,06 %
α 35,94 %
60,55 minutes 2.252
6.208
212 Po
208 Tl
212 Po ThC′ Thorium C′ α 299 ns 8.784 208 Pb
208 TL ThC″ Thorium C″ β - 3.053 minutes 1,803 208 Pb
208 Pb ThD Thorium D stable . . .

Série Neptunium

Chaîne de décomposition (4n+1, série Neptunium).svg

La chaîne 4n+1 de 237 Np est communément appelée « série neptunium » ou « cascade neptunium ». Dans cette série, seuls deux des isotopes impliqués se retrouvent naturellement en quantités significatives, à savoir les deux derniers : le bismuth-209 et le thallium-205 . Certains des autres isotopes ont été détectés dans la nature, provenant de quantités de trace de 237 Np produit par le (n, 2n) KO réaction dans primordial 238 U. Un détecteur de fumée contenant un américium-241 chambre d'ionisation accumule une quantité importante de neptunium - 237 à mesure que son américium se désintègre ; les éléments suivants y sont également présents, au moins transitoirement, comme produits de désintégration du neptunium : actinium , astate , bismuth, francium , plomb , polonium , protactinium , radium , thallium, thorium et uranium . Comme cette série n'a été découverte et étudiée qu'en 1947-1948, ses nucléides n'ont pas de noms historiques. Un trait unique de cette chaîne de désintégration est que le gaz rare radon n'est produit que dans une branche rare (non représentée dans l'illustration) mais pas dans la séquence de désintégration principale ; ainsi, le radon de cette chaîne de désintégration ne migre pas autant à travers la roche que des trois autres. Un autre trait unique de cette séquence de désintégration est qu'elle se termine en thallium plutôt qu'en plomb. Cette série se termine par l'isotope stable thallium-205.

L'énergie totale libérée du californium-249 au thallium-205, y compris l'énergie perdue pour les neutrinos , est de 66,8 MeV.

nucléide mode décroissance demi-vie
( a = année)
énergie libérée, MeV produit de décomposition
249 Cf. α 351 un 5.813+.388 245 cm
245 cm α 8500 un 5,362 + 0,175 241 Pu
241 Pu β - 14,4 un 0,021 241 am
241 am α 432,7 un 5.638 237 Np
237 Np α 2.14·10 6 a 4.959 233 Pa
233 Pa β - 27,0 jours 0,571 233 U
233 U α 1.592·10 5 a 4.909 229 ème
229 ème α 7340 un 5.168 225 Ra
225 Ra β - 14,9 jours 0,36 225 Ac
225 Ac α 10,0 jours 5.935 221 Fr
221 Fr α 99,9952 %
β 0,0048 %
4,8 minutes 6,3
0,314
217 à
221 Ra
221 Ra α 28 s 6.9 217 Rn
217 à α 99,992%
β 0,008%
32 ms 7,0
0,737
213 Bi
217 Rn
217 Rn α 540 s 7.9 213 Po
213 Bi β 97,80 %
α 2,20 %
46,5 minutes 1,423
5,87
213 Po
209 Tl
213 Po α 3,72 µs 8.536 209 Pb
209 TL β - 2,2 minutes 3,99 209 Pb
209 Pb β - 3,25 heures 0,644 209 Bi
209 Bi α 1.9·10 19 a 3.137 205 Tl
205 Tl . stable . .

Série d'uranium

La chaîne 4n+2 de l'uranium-238 est appelée "série uranium" ou "série radium". En commençant par l' uranium 238 d'origine naturelle , cette série comprend les éléments suivants : astatine , bismuth , plomb , polonium , protactinium , radium , radon , thallium et thorium . Tous sont présents, au moins de manière transitoire, dans tout échantillon naturel contenant de l'uranium, qu'il soit métallique, composé ou minéral. La série se termine par le plomb-206.

L'énergie totale libérée de l'uranium-238 au plomb-206, y compris l'énergie perdue pour les neutrinos , est de 51,7 MeV.

nucléide parent nom historique (court) nom historique (long) mode décroissance demi-vie
( a = année)
énergie libérée, MeV produit de décomposition
250 Cf α 13.08 un 6.12844 246 cm
246 cm α 4800 un 5.47513 242 Pu
242 Pu α 3.8·10 5 a 4.98453 238 U
238 U U je Uranium I α 4.468·10 9 a 4.26975 234 ème
234 ème UX 1 Uranium X 1 β - 24.10 jours 0,273088 234 m Pa
234 m Pa UX 2 , Bv Uranium X 2 , Brévium IT , 0,16%
β - , 99,84%
1.159 minutes 0,07392
2,268205
234 Pa
234 U
234 Pa UZ Uranium Z β - 6,70 heures 2.194285 234 U
234 U U II Uranium II α 2.45·10 5 a 4.8698 230 ème
230 ème Io Ionium α 7.54·10 4 a 4.76975 226 Ra
226 Ra Ra Radium α 1600 un 4.87062 222 Rn
222 Rn Rn Radon, émanation de radium α 3,8235 jours 5.59031 218 Po
218 Po RaA Radium A α , 99,980%
β - 0,020%
3.098 minutes 6,11468
0,259913
214 Pb
218 À
218 à α , 99,9%
β - 0,1%
1,5 s 6,874
2,881314
214 Bi
218 Rn
218 Rn α 35 ms 7.26254 214 Po
214 Pb RaB Radium B β - 26,8 minutes 1.019237 214 Bi
214 Bi RaC Radium C β - , 99,979%
α , 0,021%
19,9 minutes 3.269857
5.62119
214 Po
210 Tl
214 Po Rac' Radium C' α 164,3 μs 7.83346 210 Pb
210 TL RAC" Radium C" β - 1,3 minutes 5.48213 210 Pb
210 Pb RaD Radium D β - , 100%
α , 1,9 · 10 -6 %
22.20 une 0,063487
3,7923
210 Bi
206 Hg
210 Bi RaE Radium E β - , 100%
α , 1,32 · 10 -4 %
5.012 jours 1.161234
5.03647
210 Po
206 Tl
210 Po RaF Radium F α 138,376 jours 5.03647 206 Pb
206 Hg β - 8,32 minutes 1.307649 206 TL
206 TL RaE Radium E β - 4.202 minutes 1.5322211 206 Pb
206 Pb Chiffon Radium G stable - - -

Série Actinium

La chaîne 4n+3 de l' uranium-235 est communément appelée "série actinium" ou "cascade actinium". En commençant par l'isotope naturel U-235, cette série de désintégration comprend les éléments suivants : actinium , astate , bismuth , francium , plomb , polonium , protactinium , radium , radon , thallium et thorium . Tous sont présents, au moins de manière transitoire, dans tout échantillon contenant de l'uranium-235, qu'il soit métallique, composé, minerai ou minéral. Cette série se termine par l'isotope stable plomb-207 .

L'énergie totale libérée de l'uranium-235 au plomb-207, y compris l'énergie perdue pour les neutrinos , est de 46,4 MeV.

nucléide nom historique (court) nom historique (long) mode décroissance demi-vie
( a = année)
énergie libérée, MeV produit de décomposition
251 cf α 900,6 un 6.176 247 cm
247 cm α 1,56·10 7 a 5.353 243 Pu
243 Pu β - 4.95556 heures 0,579 243 am
243 am α 7388 un 5.439 239 Np
239 Np β - 2,3565 jours 0,723 239 Pu
239 Pu α 2,41·10 4 a 5.244 235 U
235 U AUC Actine Uranium α 7.04·10 8 a 4.678 231 ème
231 ème UY Uranium Y β - 25.52 heures 0,391 231 Pa
231 Pa Pennsylvanie Protactinium α 32760 un 5.150 227 Ac
227 Ac c.a. Actinium β 98,62 %
α 1,38 %
21.772 un 0,045
5,042
227 Je
223 Fr
227 ème RdAc Radioactinium α 18,68 jours 6.147 223 Ra
223 Fr AcK Actinium K β 99,994%
α 0,006%
22.00 minutes 1,149
5,340
223 Ra
219 À
223 Ra AcX Actinium X α 11,43 jours 5.979 219 Rn
219 à α 97,00 %
β 3,00 %
56 s 6.275
1.700
215 Bi
219 Rn
219 Rn Un Actinon,
émanation d'actinium
α 3,96 s 6.946 215 Po
215 Bi β - 7,6 minutes 2.250 215 Po
215 Po AcA Actinium A α 99,99977%
β 0,00023%
1,781 ms 7,527
0,715
211 Pb
215 À
215 à α 0,1 milliseconde 8.178 211 Bi
211 Pb AcB Actinium B β - 36,1 minutes 1,367 211 Bi
211 Bi ACC Actinium C α 99,724%
β 0,276 %
2,14 minutes 6,751
0,575
207 Tl
211 Po
211 Po Acc' Actinium C' α 516 ms 7.595 207 Pb
207 Tl Acc" Actinium C" β - 4,77 minutes 1.418 207 Pb
207 Pb AcD Actinium D . stable . .

Voir également

Remarques

Les références

  • CM Lederer ; JM Hollander ; I. Perlman (1968). Table des isotopes (6e éd.). New York : John Wiley & Fils .

Liens externes